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平面電磁波

Dr. SSS 2023/10/21 - 21:21:27 486 電磁気学

…その方程式は，物理学の理論に対する絶大な影響力ばかりか，洗練された美しさまで備えていた。 しかしMaxwellは単に，既知の事柄の一切を首尾よく数式にまとめただけではない。 当時，電気や磁気とは誰一人，結び付けて考えることのなかった諸現象まで予測してのけたのだった。 それらの現象がようやく発見されたのは，1879年に彼が死んだ後のことだった。

―Tor Nørretranders, The User Illusion（邦訳：ユーザーイリュージョン―意識という幻想）.

はじめに

Maxwellの方程式は，波動としての解を含んでいる。 周知のとおり，これは電磁波と呼ばれるものであり，光の正体である。 ここでは，その電磁波の方程式を導き，最も単純な解である平面波解と，その基本的な性質について考える。


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内容

電磁波の方程式

ソース（電荷及び電流密度）のない場合の時間変動する電磁場の式

\begin{align} \nabla \times \bm{E} =& -\frac{\pd\bm{B}}{\pd t} \\ % \nabla \times \bm{B} =& \varepsilon_0 \mu_0 \frac{\pd\bm{E}}{\pd t} \end{align}

について考える。 １つ目の式の回転を取ると，左辺は

\begin{equation} \nabla\times(\nabla \times \bm{E}) = \nabla (\nabla\cdot\bm{E}) - \nabla^2 \bm{E} \end{equation}

であり，右辺は

\begin{equation} - \nabla \times \frac{\pd\bm{B}}{\pd t} = - \frac{\pd}{\pd t}(\nabla \times\bm{B}) = - \varepsilon_0 \mu_0 \frac{\pd^2}{\pd t^2}\bm{E} \end{equation}

となる。 したがって

\begin{equation} \label{eq:wave_eq_E} \nabla^2 \bm{E} - \frac{1}{c^2} \frac{\pd^2}{\pd t^2}\bm{E} =0 \end{equation}

が成り立つ。 ここで$c=1/\sqrt{\varepsilon_0 \mu_0}$とした。 磁場の回転の式についても同様にして

\begin{equation} \label{eq:wave_eq_B} \nabla^2 \bm{B} - \frac{1}{c^2} \frac{\pd^2}{\pd t^2}\bm{B} =0 \end{equation}

を得る。 式(\ref{eq:wave_eq_E})および(\ref{eq:wave_eq_B})は，標準的な波動方程式であり，電磁場が波動として伝播することを示している。 $\varepsilon_0$と$\mu_0$の値はそれぞれ

\begin{equation} \varepsilon_0 =8.8542\times10^{-12} \ \mathrm{C^2N^{-1}m^{-2}} \end{equation}

\begin{equation} \mu_0 =4\pi\times10^{-7} \ \mathrm{NA^{-2}} \end{equation}

である。 よって，波の位相速度は

\begin{equation} c = \frac{1}{\sqrt{\varepsilon_0\mu_0}} = 2.988 \times 10^{8} \ \mathrm{ms^{-1}} \end{equation}

であり，光速に一致する。

Maxwellがこの結果を見出したとき，すでに$\varepsilon_0$と$\mu_0$の値は良く知られており，当時の観測精度で得られている光速の値とも非常に近いものであった。 また，スリットによる回折実験などから，可視光の波長範囲は，$400$-$760$nmという非常に狭いものであることもわかっていたが，Maxwellが見出した電磁場の波，すなわち電磁波の波長に制限はない。 これらのことからMaxwellは，光の実体は電磁波であり，我々は目に見える一部のスペクトル領域に属するものを，光として認識しているのだと主張した。 その仮説は，1888年，ドイツの物理学者Heinrich Rudolf Hertzの実験により実証された。 この驚くべき発見について Fitzpatrick (2010) はこう記述している：

彼は，それまで性質が不明であった光が，電磁放射の一形態であると推測した。 これは驚くべき予測だった。 何といってもMaxwellの方程式は，電荷，電池，コイル，電流など，光とは一見何の関係もなさそうに思われていたものを用いた，卓上の実験室実験の結果から導き出されたものなのである。

平面波解

電磁波の方程式(\ref{eq:wave_eq_E})および(\ref{eq:wave_eq_B})の，最も基本的な平面波解

\begin{equation} \label{eq:EM_plane_wave} \bm{E} =\bm{E}_0 e^{i(\bm{k}\cdot\bm{x}-\omega t)}, \quad \bm{B} =\bm{B}_0 e^{i(\bm{k}\cdot\bm{x}-\omega t)} \end{equation}

について考えてみる。

これらの発散を考えると，Gaussの法則$\nabla\cdot\bm{E}=0$および$\nabla\cdot\bm{B}=0$より

\begin{equation} \bm{k}\cdot\bm{E}_0 =\bm{k}\cdot\bm{B}_0 =0 \end{equation}

が成り立つ。 これは，電磁場の変位は波の伝播方向に垂直であり，電磁波が横波であることを意味している。 また，回転を取った場合は

\begin{equation} \nabla \times \bm{E} +\frac{\pd\bm{B}}{\pd t} = i\left( \bm{k}\times\bm{E}_0 -\omega\bm{B}_0 \right)e^{i(\bm{k}\cdot\bm{x}-\omega t)} =0 \end{equation}

および

\begin{equation} \nabla \times \bm{B} -\frac{1}{c^2}\frac{\pd\bm{E}}{\pd t} = i\left( \bm{k}\times\bm{B}_0 +\frac{\omega}{c^2}\bm{E}_0 \right)e^{i(\bm{k}\cdot\bm{x}-\omega t)} =0 \end{equation}

より

\begin{equation} \bm{B}_0=\frac{\bm{k}}{\omega}\times\bm{E}_0 \end{equation}

\begin{equation} \bm{E}_0=-\frac{c^2}{\omega}\bm{k}\times\bm{B}_0 \end{equation}

となり，$\bm{E}_0$と$\bm{B}_0$は互いに直交することがわかる。 したがって，平面電磁波の伝播の様子は，次の図のように描写できる。

EM-Wave

And1mu, CC BY-SA 4.0, via Wikimedia Commons

参考文献

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